MXene 前駆体 MoxV4 の理論的研究 | 広州チタニオ株式会社

Scientific Reports volume 13、記事番号: 3271 (2023) この記事を引用

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第一原理全エネルギー計算により、0 ≤ x ≤ 4 の範囲における MAX 固溶体 MoxV4-xAlC3 の熱力学的安定性を調査しました。結果は、格子パラメータ a が Mo 含有量の関数として増加する一方で、c パラメータが x = 2.5 で最大拡大に達することを示しています。その後、収縮が認められます。 Mo は、面外規則的な Mo2V2AlC3 合金が形成されるまで、VI サイトをランダムに占有します。合金の熱力学的安定性を評価するために、欠陥形成エネルギー (DFE) 形式を採用しました。計算により、5 つの安定な化合物が示されました。 V リッチ条件および Mo リッチ条件から Mo 緩和条件まで、元の V4AlC3 MAX は安定しています。 Mo リッチから Mo 緩和成長条件までの V 不足条件の領域では、x = 0.5、1、および 1.5 の固溶体および o-MAX Mo2V2AlC3 は熱力学的に安定です。電子局在関数およびバーダー電荷解析の線プロファイルは、VC 相互作用が主にイオン性であるのに対し、Mo-C は共有結合であることを示しています。また、MXene 層を得る剥離エネルギーは約 0.4 eV/Å2 です。 DFE はまた、同じ Mo 含有量と原子配列を持つ MAX 相から剥離された MXenes が熱力学的に安定であることを示しています。私たちの結果は、以前に報告された実験証拠を原子スケールでより深く理解するものです。

MAX 化合物は、一般式 Mn+1AXn1 を持つ六角形の層状早期遷移金属の炭化物、窒化物、または炭窒化物のファミリーです。ここで、M は早期遷移金属、A は通常 13 ～ 16 族の原子、X は炭素/窒素、n = 1、2、または 3。M 層の数に応じて、簡略表記はそれぞれ 211、312、413 (n = 1、2、または 3) になります。また、ここ数年では、Ti7SnC62、Ta6AlC53、(Ti0.5Nb0.5)5AlC44、(V0.5Cr0.5)5Al2C35、Mo4VAlC46などの高次MAX化合物(n>3)の合成に成功しました。 MAX コンパウンドは、金属特性とセラミック特性の組み合わせを示します。これらは、高い電気伝導性と熱伝導性、および摩擦特性を備えています。機械加工が可能で、高い損傷耐性と熱衝撃耐性を備えています。また、その強度は高温でも維持されます7、8、9、10、11、12、13。 MAX 化合物は、その特性により、触媒作用 14、15、原子炉 16、17、および高温保護コーティング 18 として使用できます。 Ti2AlC、Cr2AlC、Ti3AlC2 など、A 元素として Al を含む MAX 化合物は、高い耐酸化性を提供し、保護アルミナ層 (Al2O3) を形成するため、高温用途に適した候補です。また、MAX 化合物は、2011 年に発見された 2 次元 MXene の前駆体です22,23。

Mxene は、A 要素を選択的にエッチングすることによって、前駆体 MAX 相から剥離されます。これらは優れた特性を備えており、多くの用途に適した材料となっています。昨年、室温におけるムクセネスの強誘電性と多強強性の最初の証拠が得られました24。水の分解による水素製造では、二官能性触媒 Mo2TiC2 および Mo2Ti2C3 がアルカリ性媒体中で優れた性能を実証しています 25。 Ti4C3 Mxene は、Ti4C3/酸化グラフェン/Ti4C3 フレームワーク 26 をベースとしたカーボンサポートメモリアプリケーション用の電極であり、優れた保持力と耐久性特性を備えています。エネルギー貯蔵デバイスに関しては、二重規則合金 Ti2Ta2C3 は、元の Ti4C3 Mxene よりも優れた、リチウムイオン電池の効率的な電極です27,28。また、いくつかの報告では、Mxene を ZrO2、MnO2、および Ni などの金属ドーパントと組み合わせることで、Mxene の保存特性が改善されることを示唆しています。場合によっては、変更された材料は、元の材料と比較して静電容量が 2 倍になることがあります。また、それらの静電容量は、10,000 サイクルまで 81% より大きくなります 29、30、31。

2014 年に Liu らによる Cr2TiAlC2 規則構造 32 (Ti は 312 構造の 2 つの炭化クロム層の間に挟まれている) が発見されて以来、式 (M, M')n+1AlXn を持つ MAX 化合物の新しいサブクラスが注目されています。その化学的多様性により注目を集めています。ここ数年、Cr および Mo ベースの MAX は、磁気特性を改善するために少量の Fe または Mn を使用して合成されています 33,34。

211 MAX 化合物の場合、合金は面内 (i-MAX) に配列されており、M 元素が六角形を形成し、M' 元素が中心にあります。この例としては、2017 年に合成された (Mo2/3Sc1/3)2AlC MAX 合金があります 35,36。近年では、(V2/3Zr1/3)2AlC、(Cr2/3Sc1/3)2AlC、(Cr2/3Sc1/3)2GaC、(W2/3Sc1/3)2AlC、(Mn2/3Sc1/3)2GaC i-MAX コンパウンドは成長に成功しています1。さらに、312 および 413 MAX フェーズでは、面外順序付けが最も一般的です (o-MAX)。 M' は炭化物または窒化物層の中心に配置され、C (N) 原子と八面体配位を形成しますが、M 元素はほとんどの露出層に現れます。ここ数年、o-MAX Mo2TiAlC2 および Mo2TiAlC2 が合成されました。どちらの場合も、Mo は最も露出した炭化物層を占め、Ti は内層にあります 37、38。この挙動は理論計算によって調査されており、この構成を採用するとエネルギー損失が生じるため、Mo が C と配位した場合に面心立方晶 (FCC) 積層を回避することが実証されました 39。

312 および 413 二重遷移金属 (DTM) MAX では面外配置が最も一般的ですが、固溶体の形成も考えられます。 Griseri ら 40 は、Hf および Nb を含む Ta ベースの 413 MAX 固溶体を合成して、(Ta1-xHfx)4AlC3 および (Ta1-xNbx)4AlC3 (x = 0.05、0.1、0.15、0.2、および 0.25) を形成しました。これらの固溶体には Hf が含まれていました。 DFT 計算によって以前に予測されたように、超高温セラミックを形成するための構造。 Qu ら 43 は、スパークプラズマ焼結 (SPS) によって、(Ti1-xZrx)3SiC2 固溶体 (x の範囲は最大 0.17) を得ました。彼らは、Zr 含有量が増加するにつれてセルパラメータが異方的に拡大することを発見しました。最近、Pinto et al.44 は、x = 1、1.5、2、および 2.7 の固溶体 MoxV4-xAlC3 を初めて合成しました。 x = 2.7 より大きい濃度では、得られた化合物は MAX 相として識別されませんでした。 XRD パターンは、Mo 含有量の全範囲について、Mo 含有量の関数として格子パラメータの線形膨張を示します。ただし、この報告書では、原子配列の詳細な特徴付けがまだ必要です。その後、選択的トポケミカルエッチングによりMXeneを取得した。最後に、MXene 層はエネルギー貯蔵デバイスに適用され、良好な結果が得られました。 Pinto et al.44 の発見に動機付けられ、この研究では、濃度範囲全体 (x = 0 ～ x = 2) を考慮して MoxV4-xAlC3 固溶体の原子配列を調査しました。我々の結果は、Mo が Mo2V2AlC3 o-MAX に達するまで半規則的な配置で V サイトを占有することを示しています。原稿は次のように構成されています。セクション II は計算方法論であり、結果はセクション III に示され、結論はセクション IV で示されます。

体系的な計算評価を通じて、0 ≤ x ≤ 4 の二元 MAX 合金 MoxV4-xAlC3 を調査しました。計算は、Vienna Ab initio Simulation Package (VASP) で実装されている周期密度汎関数理論 (DFT) 内で実行されました 45,46。 47、48。交換相関エネルギーは、一般化勾配近似 (GGA) および Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) パラメータ化を使用して近似されます 49。電子状態は、エネルギーカットオフ 460 eV の平面波として扱われます。フローズンコア近似は、プロジェクター拡張波（PAW）法を通じて採用されています50、51。ファンデルワールス力は、Grimme の DFT-D3 法を使用した計算で考慮されました 52,53。形状の最適化は、すべての力の成分が 0.01 eV/Å 未満、エネルギー差が 1 × 10–4 eV 未満の場合に達成されます。 3 × 3 × 1 スーパーセルは、さまざまな V:Mo 化学量論を調査するために考慮されています。ブリルアンゾーンをサンプリングするには、3 × 3 × 2 の k 点グリッドを持つ Monkhorst-Pack54 の等間隔 k 点スキームを使用しました。Climbing Image Nudged Elastic Band (CI-NEB) メソッド 55,56 を使用して、初期段階から最終段階までの7つの中間画像を考慮して剥離エネルギーを計算します。

私たちは、0 ≤ x ≤ 4 の二元 MAX MoxV4-xAlC3 化合物の熱力学的安定性を評価することに興味があります。各 V:Mo 関係には異なる原子数と化学種があるため、総エネルギー基準では十分ではありません。したがって、系内の原子の数には依存せず、構成種の化学ポテンシャルのみに依存する欠陥形成エネルギー (DFE) 形式主義を採用する必要があります。形式主義を適用するには熱力学的平衡が必要であり、これは次のことを意味します。

ここで、μi は i 番目の種の化学ポテンシャル、\({\Delta H}_{{V}_{4}Al{C}_{3}}^{f}\) は生成エンタルピーです。 DFE 形式は次のように記述できます。

ここで、\({E}^{slab}\) は系の総エネルギー、VUC は単位胞の体積、ni は i 番目の原子種の原子の数です。 V の熱力学的限界は、次の V4AlC3 MAX の生成熱によって定義されます。

また、Mo の化学ポテンシャルの変動は次の条件によって制限されます。

\({\mu }_{Mo}^{cohesive}\) を Mo の凝集エネルギーとします。

MoxV4-xAlC3 固溶体の熱力学的安定性を調査するために、Mo 置換の基礎として以前に報告された α-V4AlC3 MAX 化合物 61 を選択します。 α-V4AlC3 (以下、V4AlC3) は、格子パラメータ a = 2.92 Å および c = 22.75 Å の空間群 P63/mmc を持ちます。 V 原子は 4f を占めます。 (1/3、2/3、0.05441) および 4e (0、0、0.15481) ワイコフサイト、C は 2a (0、0、0) および 4f。 (2/3、1/3、0.10802) サイト。また、Ａｌは２ｃ（１／３、２／３、１／４）ワイコフサイトに配置されている。計算された MAX 構造は、セルパラメーター a = 2.90 Å および c = 22.57 Å を示し、実験報告とよく一致しています 61。図 1a は、V4AlC3 原子モデルとそのそれぞれの状態密度 (DOS) (図 1b) を示しています。エネルギー基準はフェルミ準位です。この構造は金属の特徴を表しています。 V-3d 軌道は DOS に最も重要な貢献をしています。各 C 原子は V に 6 重配位します。2 種類の V 原子を区別できます。VI は最も露出した V、Al および C 原子と相互作用する V、および C 原子のみと相互作用する VII に対応します (図を参照)。 1)。 VII-C 結合は 2.08 Å ですが、C と VI の間の結合距離は約 1.98 Å です。電子局在関数 (ELF) は、MAX 相に存在する結合の性質を調査するために使用され、0.6 au の値を持つ等値面が補足情報 (SI) の図 S1 に示されています。 MAX に存在するさまざまな結合のラインプロファイルを図 1c に示します。 VII-C 結合は主にイオン性です。また、VI-C も同様の動作を示しています。ただし、大規模な電子集団が結合の中央に現れ、より強い相互作用が示唆され、結合距離が説明されます。また、ELF ラインプロファイルは、VI-Al 結合が最も弱く、長さが 2.71 Å であることを示しています。 MAX 化合物では、弱い相互作用が強い相互作用を伴うことが報告されています 43,62。私たちの場合、VI は C/Al と強く/弱く相互作用するため、構造の層間剥離が発生する可能性があります。

(a) V4AlC3 MAX 化合物の原子モデル、(b) 総状態密度と投影状態密度、(c) 電子局在関数のラインプロファイル。

以前に、異なる化学量論 (0 ≤ x ≤ 2.7) で MoxV4-xAlC3 MAX 固溶体の合成に成功したことが報告されています 44。第一原理計算と第一原理熱力学により、0 ≤ x ≤ 4 の範囲全体について、さまざまな合金の安定性を評価しました。それぞれのケースで正しい化学量論をモデル化するには、3 × 3 × 1 の周期で十分であることを思い出してください。 Mo が VI サイトと VII サイトにランダムに配置される、さまざまな原子配置が考慮されました。また、半順序配列を考慮して、その安定性を評価した。表 1 は、この研究で考慮された最初の 4 つの安定モデルの、異なる化学量論ごとの相対エネルギーをまとめたものです。モデル I は基準であり、すべての場合において最も安定した構成です。図３および４の構造の原子モデルを参照してください。 S2とS3。 0 ≤ x ≤ 2 の範囲では、Mo 置換は半無秩序な配置であることがわかります。つまり、Mo は Mo2V2AlC3 化合物を形成するまで VI サイトをランダムに置換します (図 S2 のモデル I を参照)。安定性の 2 位は、Mo が単一単層の VI サイトを占めるモデルです。不安定な構成は、Mo が VI および VII サイトをランダムに置換したものです。 Mo2V2AlC3 化合物の場合、MAX 相は、Ti2Ta2C3 や Mo2Ti2C328,37 のように、面外の化学的に規則正しい構造を採用していることに注意してください。

Mo 濃度が x = 2 より大きい場合、各ケースで最も安定したモデルは、VI サイトの完全な置換と VII サイトの Mo のランダムな配置によって形成されます。図 S3 のモデル I を参照してください。安定性の低いモデルは、VI サイトと VII サイトに Mo をランダムに堆積することによって、または c 方向に沿って Mo 層と V 層を交互に配置することによって形成されます。

また、Mo 含有量に対する格子パラメータの変化も調査しました (図 2 を参照)。上部および下部のパネルは、a および c 格子パラメータに対応します。 a パラメータは、x = 0 から x = 4 まで、2.90 Å から 3.09 Å (6.5%) に拡大し、ベガードの法則を満たします。一方、c パラメータは、x = 2.5 で最大膨張 (2.49%、23.14 Å) に達します。その後、セルパラメータはわずかに縮小し、x = 4 で 23.07 Å に達します。これはベガードの法則に違反します。この事実は、さまざまな化合物について以前に報告されているように、Mo と V の間の電気陰性度の大きな違いと共有結合の存在に起因すると考えられます 63,64。計算によれば、MoxV4-xAlC3 MAX 合金は x = 2.5 までベガードの法則に従い、我々の理論的結果が Pinto らの実験結果と一致することが実証されました 44。

MoxV4-xAlC3 MAX 合金のセルパラメータを Mo 含有量の関数として示します。上部と下部のパネルはそれぞれセルパラメーター a と c 用です。

合金内に存在するさまざまな結合の変化が調査されます。結果を表 2 に示します。構造内の Mo 含有量が増加すると、結合が拡大することに注意してください。これは、Mo の原子半径が大きいため、予想される結果です。 VI-C は、V4AlC3 の 1.98 Å から Mo1.5V2.5AlC3 MAX 合金の 2.00 Å に拡張されます。 x = 2 より低い Mo 濃度の VII-C については、Mo は VI サイトのみを占めるため、結合距離は実質的に変化しません。ただし、濃度が高くなると (x > 2)、VII サイトが占有されるため、結合距離が大幅に増加します。さらに、VI サイトを占める Mo (MoI) は、VI-C と比較して長い結合距離を提供します。 x = 2 より高い濃度では、Mo は VII サイト (MoII) を占めます。 MoII は VII よりも大きな結合距離を生成し、Mo 含有量が Mo2.5V1.5AlC3 の 2.13 Å から Mo4AlC3 の 2.19 Å に増加するにつれて増加します。

方法論のセクションで説明した DFE 形式を使用して、さまざまな合金の熱力学的安定性を調査しました。表 1 に従って、各 Mo 含有量の最も安定な構成のみを考慮しました。MAX 合金の熱力学的安定性を評価するために、V が豊富な条件から V が少ない条件まで、および Mo が豊富な条件から Mo が中程度の条件まで化学ポテンシャルを変化させます。元の MAX 相がその化学ポテンシャル領域で唯一安定しているため、Mo が乏しい条件は考慮しません。図 S4 は 3D プロットを示しており、各平面は異なる合金を表しています。私たちの形式主義によれば、最も安定したモデルは最低のエネルギー値を表します。 3D 表現は安定したモデルを区別するのに役立ちますが、モデルが安定している化学ポテンシャル領域を区別することは困難です。この問題を解決するために、3D プロットを明確に定義された成長限界を持つ 2D 状態図に投影します。図 3 は、MoxV4-xAlC3 MAX 固溶体の相図を示しています。 V が豊富で Mo が中程度の条件では、元の V4AlC3 化合物が最も安定したモデル (紫色の表面) になります。 Mo ドーピングは、V が中程度の条件から V が少ない条件まで、および Mo が中程度の条件から Mo が豊富な条件までの領域で実行されることに注意してください。私たちの計算では、4 つの安定した異なる MoxV4-xAlC3 (x = 0.5、1、1.5、および 2) 合金が示されました。また、μV が V に乏しい傾向にあり、μMo が Mo に富む状態に移行するにつれて、Mo 含有量は二重規則合金 V2Mo2AlC3 に達するまで増加することがわかります。最も安定なモデルの原子モデルを図 4 に示します。我々の DFE 解析は、Pinto et al.44 によって報告された実験結果と一致しています。しかし、彼らは Mo2.7V1.3AlC3 合金の取得に成功しましたが、これは我々の発見とは一致しません。考えられる説明は、上記の合金は、VII サイトが FCC 積層内になく、Mo がこれらのサイトを占めるときにエネルギー利得を生成する境界効果（私たちの研究では考慮されていない）によって得られるということです。

MAX MoxV4-xAlC3 合金の対応する状態図。

DFE 形式に従った 5 つの安定した MAX 合金の原子モデル。 Mo 含有量が左から右に増加するにつれてモデルを示しています。

このセクションでは、安定系における結合相互作用の性質を調査するために、ELF 線プロファイルと組み合わせて Bader 電荷解析を実行します。線のプロファイルから、ELF は擬ポテンシャルを使用しているため、原子のコアに到達するとゼロになる傾向があることに注意してください。元の V4AlC3 MAX の Bader 分析では、VII 原子がその 6 つの隣接する C のそれぞれに 0.25e を供与していることが示されています。 VI 原子は、隣接する C 原子に 0.28e を供与します。この変化は、VII-C よりも VI-C の方が強い相互作用を示しています。この効果はELFラインプロファイルに見られ(図1cを参照)、両方の結合が主にイオン性の挙動を示すことがわかります。また、VI-C 結合に沿って電子が多数存在することでも知られています。さらに、Al 原子は V の最近傍原子から 0.17e を受け取ります。

Mo が VI 原子を置換する安定した MoxV4-xAlC3 合金の場合、Mo が C と形成された結合のそれぞれに 0.23e を供与していることがわかります。この挙動は、Mo が V と比較してより少ない電子を供与すると仮定しています。 ELF ラインプロファイルイオン結合から共有結合への結合性質の変化を示すこの効果を説明します。図 S5 を参照してください。それにもかかわらず、VII-C の相互作用は変わりません。 VII は、隣接する 6 つの C のそれぞれに 0.25e を寄付し続けます (図 S5)。ただし、元の V4AlC3 とは異なり、合金の場合、Al は隣接する Mo 原子に 0.55e を供与します。

このサブセクションでは、最も安定した合金の DOS を分析しました。 x = 0.5、1、1.5、および2のMoxV4-xAlC3に対応するDOSを図S6、S1に示します。すべての場合において、エネルギー基準はフェルミ準位です。 DOS 軸に沿った正の値と負の値は、それぞれスピンアップとスピンダウンに対応します。元の MAX (図 1 を参照) と同様に、合金は非磁性特性を持つ金属的な挙動を示します。フェルミ準位付近の DOS への主な寄与は V-3d 軌道から来ており、次に Mo-4d 軌道が続き、Mo 含有量が増加するにつれて DOS への寄与も増加します。

MoxV4-xAlC3 合金の安定性と結合の性質を研究した後、いわゆる MXene の剥離エネルギーの調査に焦点を当てました。最初の近似として、剥離プロセスにおける Mo 含有量の影響を分離するために、表面上の官能基の存在は考慮しません。極端な場合、x = 0 および x = 2 のみを考慮します。最小エネルギー経路 (MEP) を調査するために NEB 計算が実行されました (図 5a を参照)。エネルギー基準である初期状態 (IS) は、V 終端 (Mo 終端) (0001) 表面であり、最終状態 (FS) は、MXene が表面と相互作用するのに十分な距離にあるときに発生します。 MXene の剥離は吸熱プロセスです。 V4AlC3 のエネルギーは 0.37 eV/Å2 ですが、規則合金 Mo2V2AlC3 のエネルギーは 0.35 eV/Å2 です。結果は、Mo が剥離エネルギーを低減することを示しており、この効果は前のサブセクションでベーダー電荷分析と ELF によって説明されました。

(a) V4C3 (黒色の点) および Mo2V2C3 (赤色の点) MXene の単層の剥離の最小エネルギー経路、(b) さまざまな MoxV4-xC3 MXene の熱力学的安定性の状態図。

MAX 化合物と同様の方法で、MXene の熱力学的安定性も調査しました。それらの対応する相図を図5bに示します。ご覧のとおり、合金は V が乏しく Mo が豊富な条件でも安定していますが、元の V4C3 MXene は、Mo が豊富な条件から Mo が中程度の条件までの全領域で、V が豊富な条件で安定しています。 MAX の場合と同様に、MXene では、二重規則 Mo2V2C3 MXene 合金が得られるまで、V が乏しく Mo が豊富な条件に達するにつれて、Mo 含有量が増加します。安定した MXene の原子モデルを図 6 に示します。

図5bによる安定したMXeneの原子モデル。

体系的な非経験的評価を通じて、MXene 前駆体 MoxV4-xAlC3 の熱力学的安定性を 0 ≤ x ≤ 4 の範囲で調査しました。 Mo の導入により a が増加し、c は x = 2.5 まで拡大します。このような濃度を超えると、c にわずかな収縮が現れます。 Mo はランダムに組み込まれますが、面外 Mo2V2AlC3 の秩序を実現します。考慮したすべての濃度から、異なる成長条件で 5 つの熱力学的に安定な化合物 (V4AlC3、Mo0.5V3.5AlC3、MoV3AlC3、Mo1.5V2.5AlC3、および Mo2V2AlC3) が見つかりました。電子局在関数は、VC 結合がイオンであるのに対し、Mo-C 結合は共有結合であることを示しています。最後に、限界安定ケース (V4AlC3 および Mo2V2AlC3) での剥離エネルギーを評価しました。これは、Mo の導入によって引き起こされる結合タイプの変化により、Mo2V2AlC3 の剥離がより好ましいためです。最後に、我々の結果は、5 つの MXene が対応する MAX 相合金から得られることを証明しています。

現在の研究中に使用および/または分析されたデータセットは、合理的な要求に応じて責任著者から入手できます。

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DGAPA-UNAM プロジェクト IN101523、IA100822、IN110820、IG200320 の部分的な財政支援に感謝します。計算は、DGCTIC-UNAM スーパーコンピューティングセンタープロジェクト、LANCAD-UNAM-DGTIC-422、LANCAD-UNAM-DGTIC-368、および LANCAD-UNAM-DGTIC-150 で実行されました。 JGS は、LNS-BUAP プロジェクト 202201042N および THUBAT KAAL IPICYT スーパーコンピューティングセンタープロジェクト TKII-JGSA001 の計算リソースに感謝します。 E. ムリージョ氏とアルドロドリゲスゲレロ氏の技術サポートと貴重な議論に感謝します。

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DM ホート

ズイタン大学自然科学部、ダナン、550,000、ベトナム

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クレジット著者声明 MGM-A.: 正式な分析、リソース、執筆レビューと編集、資金調達、監督。 JG-S.: 概念化、方法論、リソース、レビューと編集の執筆、資金調達。 SJG-O.: 正式な分析、レビューの執筆、編集。 HNF-E.: 正式な分析、レビューの作成、編集。 DMH: 正式な分析、レビューの執筆、編集。 RP-P.: 概念化、方法論、形式的分析、調査、原案の作成、視覚化。著者全員が原稿をレビューしました。

まーさんへの対応。グアダルーペ・モレノ=アルメンタまたはR.ポンセ=ペレス。

著者らは競合する利害関係を宣言していません。

シュプリンガーネイチャーは、発行された地図および所属機関における管轄権の主張に関して中立を保ちます。

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転載と許可

モレノ＝アルメンタ、MG、ゲレーロ＝サンチェス、J.、グティエレス＝オヘダ、SJ 他 MXene 前駆体 MoxV4-xAlC3 (0 ≤ x ≤ 4) の理論的研究。 Sci Rep 13、3271 (2023)。 https://doi.org/10.1038/s41598-023-30443-z

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受信日: 2022 年 11 月 22 日

受理日: 2023 年 2 月 23 日

公開日: 2023 年 2 月 25 日

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